静态场的位函数满足的方程有（)。

A.引力位是一个在无穷远处的正则函数

B.引力位函数对任意方向的导数等于引力在该方向上的分力

C.质体引力位在吸引质量外部满足拉普拉斯方程

D.质体引力位在质体内部满足泊松方程

A.二者都是线性方程，求解步骤都是先找特征解，然后通过待定系数得到通解，最后用定解条件（初始条件或边界条件）确定待定系数

B.一根无限长线涡的诱导流场可表示为速度势关于x，y坐标的函数，这个函数刚好满足拉普拉斯方程，因此可以作为拉普拉斯方程的特征解，这也是我们在物面上分布线涡来求解拉普拉斯方程的原因

C.线涡的强度相当于常微分方程中的待定系数，常微分方程自变量为时间所以用初始条件来确定待定系数，拉普拉斯方程自变量为空间所以用边界条件来确定线涡的强度

D.二阶线性常微分方程的特征解不超过两个，但拉普拉斯方程的特征解可以有无穷多个

A.物理方程

B.变形协调方程

C.应力函数表示的相容方程

D.应力表示的相容方程

A.势函数和流函数均满足拉普拉斯方程

B.势函数和流函数之间满足柯西—黎曼条件

C.势函数和流函数不一定正交

D.势函数和流函数知道一个就可求出另一个

A.位移表示的平衡方程、相容方程、应力边界条件

B.平衡方程、应力函数表示的相容方程、位移边界条件

C.平衡方程、物理方程、几何方程

D.应力函数表示的相容方程、应力函数与应力的关系式、应力边界条件

B.它对应滑移边界条件，具体说就是指定了边界或翼面的法向速度为翼面x，y坐标的函数

C.对于薄翼型，翼面的法向速度可仅仅视为翼面x坐标的函数，因此翼面速度可分解为分别由厚度、迎角和弯度贡献的三个函数，进而拉普拉斯方程可分解为三个对应的问题求解

D.对于厚翼型，翼型表面的法向速度不能仅仅视为翼面x坐标的函数，因此边界条件和拉普拉斯方程一般不能分解求解

A.极坐标系下位移表示的平衡方程

B.极坐标系下应力函数表示的相容方程

C.极坐标系下应力分量与应力函数的关系式

D.在极坐标系下应变表示的相容方程

A.N为线性纯电阻性有源二端网络，NL为无源线性二端网络

B.N为线性纯电阻的有源二端网络，NL为线性或非线性,有源或无源二端网络

C.N和N都是线性的纯电阻性有源二端网络

D.不需要条件