图3－4所示为Meslin干涉装置，将透镜对剖后再沿光轴方向将两半L1，L2错开一定距离．光点S位于光轴上，S'1，S&

光强为I₀的左旋圆偏振光垂直入射到由2λ/3石英波晶片D和偏振片P组成的偏振光干涉装置上，波晶片的光轴与偏振片P的透振方向的夹角为图7.4所示的45°．忽略反射吸收等光损耗，分别求光束从波晶片和偏振片出射后的偏振态和光强(画出偏振态图)．

图3.3所示为双缝实验，波长为λ的单色平行光入射到缝宽均为的双缝上，因而在远处的屏幕上观察到干涉图样．将一块厚度为t、折射率为n的薄玻璃片放在缝和屏幕之间．

如解图21-8 所示，若将牛顿环实验装置中的空气层充满折射率为1.6的透明介质，且平板玻璃由A、B两部分组成,其折射率不相等.当用单色平行光垂直人射时,看到的反射等厚干涉条纹分布如图所示.则A、B两部分介质的折射率应满足的条件为: nA___________ 1.6, nB___________1.6. (填>,=或<)

率介质(n_H＞1.5)，问：

某种高折射率介质(nH>1.5) ,问:

(1)在反射光方向观察到的干涉圆环条纹的中心是亮斑还是暗斑？

(2)由中心向外计算,第10个亮环的半径是多少？ (设望远镜物镜的焦距为20cm)

(3)第10个亮环处的条纹间距是多少？

为了观察劳埃德镜干涉实验中的半波损失现象,将观测屏P紧靠平面镜M的一端，如解图21-15所示.设屏P至光源s的距离为D=4m,入射光波长λ=633nm,要想所获得的干涉条纹起码要具有△x=1 mm的条纹间距,求光源S到镜面延长线的距离h的最大值.

析条纹分布的特点及接触点P处的圆斑特征。

射镜在右边缘M的观察屏上第一条明条纹中心的距离，已知MN=30cm，光源至平面镜一端N的距离为20cm。

分析:洛埃德镜可看作双缝干涉，光源S0和虚光源S0'是相干光源。但是洛埃德镜的反射光有半波损失，故屏上的干涉条纹与双缝干涉条纹互补，即屏上的明暗位置互换。

燃料进入燃烧室混合后，全部阀门都关闭，混合气体借电火花点火定容燃烧，燃气的压力、温度瞬间迅速提高。然后，排气阀门打开，燃气流入燃气轮机膨胀作功。这种装置理想循环的p-v图如图9-14所示。图中1-2为绝热压缩，2-3为定容加热，3-4为绝热膨胀，4-1为定压放热。

(1)画出理想循环的T-s图;

(2)设π=p_2/p_1，θ=T_3/T_2并假定气体的绝热指数K为定值，求循环热效率ηT=f(π，θ)。

为测定波片的相位延迟角δ，采用图10-11a所示的实验装置：使一束自然光相继通过起偏器、待测波片、λ／4片和检偏器。当起偏器的透光轴和λ／4片的快轴设为x轴，待测波片的快轴与x轴成45°角时，从λ／4片透出的是线偏振光，用检偏器确定它的振动方向便可得到待测波片的相位延迟角。试用琼斯计算法说明这一测量原理。